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Movimiento en un campo magnético

Una partícula que se mueve en un campo magnético experimenta una fuerza dada por el producto vectorial Fm=q·vxB. El resultado de un producto vectorial es un vector de

Si la carga es negativa el sentido de la fuerza es contrario al del producto vectorial vxB

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Elementos a destacar de esta fórmula es que la fuerza magnética se deja notar, por tanto, sólo sobre partículas cargadas; para partículas neutras ($q=0$) se tendrá que $\vec{F}=0$. Un hecho aún más reseñable es que sólo actúa sobre partículas en movimiento. Si una partícula está en reposo respecto a nuestro sistema de referencia la fuerza magnética ejercida sobre ella, aunque esté cargada y exista un campo magnético, es nula.

La unidad de campo magnético en el Sistema Internacional es el Tesla.  Dimensionalmente un Tesla será $T=\frac{Ns}{mC}$ Newton segundo entre metro Culombio.

 

 

Partícula sometida a un campo magnético constante y uniforme

Supongamos que tenemos una carga que entra en un campo magnético con una cierta velocidad y de tal forma que el campo magnético sea perpendicular a dicha velocidad. ¿Cómo se moverá en el seno de este campo?. Se puede entender de forma intuitiva que al se ejercerá una fuerza sobre la carga que, debe ser perpendicular a la velocidad con la que se desplaza la carga, y por tanto tendrá una componente exclusivamente normal a la trayectoria. Como en todo momento la fuerza es perpendicular a la trayectoria, porque así lo exige la ley de Lorentz, tendremos que la carga describirá una circunferencia, ya que estará sometida a una fuerza que creará una aceleración normal constante y una aceleración tangencial nula. Podemos por tanto igualar la fuerza centrípeta de este movimiento con la fuerza magnética y tener así que, si tomamos los módulos,

\begin{displaymath}qvB=m\frac{v^2}{R}\end{displaymath}

de donde se puede deducir que el radio de la trayectoria será

\begin{displaymath}R=\frac{mv}{qB}.\end{displaymath}

Una partícula cargada describe órbita circular en un campo magnético uniforme y perpendicular a la dirección de su velocidad. El radio de dicha órbita, puede obtenerse a partir de la aplicación de la ecuación de la dinámica del movimiento circular uniforme: fuerza igual a masa por aceleración normal.


Fuerza sobre un conductor rectilíneo.

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En la figura, se muestra la dirección y sentido de la fuerza que ejerce el campo magnético B sobre un portador de carga positivo q, que se mueve hacia la izquierda con velocidad v.

En un elemento de longitud dl la fuerza será:

Si el conductor es rectilíneo F = i ut x B L

http://www.walter-fendt.de/ph11s/lorentzforce_s.htm